دانلود پاورپوینت آشنایی با مفاهیم نیرو های هسته ای ، واکنشهای هسته ای و شکافت، و اسپین و پاریته حالتهای برانگیخته

\n

فیزیک هسته ای 2

\n

\n

عنوان های پاورپوینت  : 

\n

\n

\n

آشنایی با مفاهیم نیرو های هسته ای ، واکنشهای هسته ای و شکافت، و اسپین و پاریته حالتهای برانگیخته

\n

فیزیک هسته ای 2

\n

رئوس مطالب

\n

مراجع

\n

مقدمه

\n

جرم های اتمی (u) بعضی از ایزوتوپها

\n

فصل اول: نیروی بین نوکلئونها

\n

مدل گرافیکی برای حل معادله شرودینگر

\n

فصل دوم : واکنشهای هسته ای

\n

یک واکنش هسته ای

\n

فصل سوم : شکافت هسته ای

\n

شکافت اورانیوم-235

\n

طیف انرژی نوترون شکافت

\n

شکل(الف)

\n

اجزای راکتور آب تحت فشار

\n

شکل(پ)

\n

راکتور CANDU

\n

راکتور  (GCR)

\n

راکتور (THTR)

\n

راکتور  RBMK

\n

راکتور (FBR)

\n

دو نوع بمب شکافتی

\n

بمب اتمی معروف به مرد چاق

\n

یک انفجار هسته ای

\n

بمباران اتمی هیروشیما

\n

سلاحهای هسته ای

\n

فصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای

\n

\n \n\n \n\n

---

\n\nقسمت ها و تکه های اتفاقی از فایل\n\n \n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nدر یک راکتور آب جوش , آب سبک (H2O ) نقش مدراتور و سرد کننده را ایفا می کند.\n\nقسمتی از آب می جوشد ,دور از میله های فشار راکتور , سپس یک مخلوط آب و بخار هسته راکتور را ترک می کند.\n\nبخار هدایت شده مستقیما به توربین می رود .\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nبنابراین بخار و رطوبت باید جدا باشد ( آبی که از بخار می چکد می تواند به لبه های توربین آسیب بزند ) بخاری که توربین را ترک می کند در یک متراکم کننده , متراکم می شود وسپس بعد از دوباره گرم کردن به راکتور بر می گردد .\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nآبی که در میله های راکتور تبخیر نشده است در ته میله ها جمع می شود و باآب پمپاژ شده ی برگشت داده شده مخلوط می گردد .\n\nاز زمانی که عمل جوشاندن در راکتورها شروع می شود فشار از PWR ها کمتر می شود (در حدود 60 تا70 بار ) .\n\nسوخت این نوع راکتورعموما دی اکسید اورانیوم است .\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nغنی سازی سوخت تازه معمولا پایین تراز PWR هاست .\n\nفایده این نوع در این است که ساده ترین ساختار را دارد و ساختن آن هزینه کمتری دارد.\n\n5/22% از کل انرژی که در حال حاظر در فعالیت هسته ای Power Plant  در حال انجام است توسط BWR تامین می شود .\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\n2- راکتورهای آب سنگین: (HWR)\n\nدراین راکتورها از آب سنگین (D2O)هم به عنوان کند کننده و هم خنک کننده استفاده می شود.\n\nمزیت بزرگ آن از این واقعیت سرچشمه می گیرد که آب سنگین یک مایع گران قیمت است و ارزش آن بالاست , که بهترین مدراتور است .\n\nشکل(پ(\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nبنابراین , سوخت HWR ها می تواند تاحدودی (1تا 2%) ازاورانیوم غنی شده یا حتی اورانیوم طبیعی باشد.\n\nآب سنگین نباید جوشانده شود , بنابراین باید همانند PWR ها  در جریان اول با فشار زیاد موجود باشد .\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nنماینده اصلی راکتور نوع آب سنگین راکتور CANDU کانادایی است در این راکتورها سرد کننده ومدراتور مخصوصا جدا هستند .\n\nکند کننده در یک تانک بزرگ ( کالاندریا ) قرار دارد , که درآن لوله های فشار که مجتمع سوخت را احاطه کرده است وجود دارد .\n\nراکتور CANDU\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nسرد کننده فقط در این لوله ها جریان دارد . فایده این طراحی این است که به تمام تانک نیاز ندارد زیر فشار زیاد باشد فقط کافی است به سرد کننده که در لوله ها جریان دارد فشار آوریم .\n\nاین آرایش لوله ها ی تحت فشار راکتور نامیده می شود گرم شدن مدراتور خیلی کمتراز سرد کننده است .\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\n3- راکتورهایی که با گاز خنک می شوند  (GCR) :\n\nکند کننده این راکتورها گرافیت ، خنک کننده آنها  گاز دی اکسیدکربن و سوخت مصرفی آنها اورانیم طبیعی است که در درون پوششی بنام مگناکس (اکسید منیزیم) قرار دارد این به قدیمی ترین انواع راکتور برمی گردد.\n\nراکتور  (GCR)\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\n4- راکتورهایی که دمای بسیار زیاد تولید می کنند (HTGR):\n\nکند کننده این قبیل راکتورها گرافیت، خنک کننده آنها گاز هلیم و سوخت مصرفی آنها اورانیم 93% غنی شده اورانیوم 235 است  وجدیدترین نوع را کتورهایی که با گاز سرد می شوند می باشند.\n\nدر این راکتورها دمای سرد کنندهای به اندازه 950 درجه سانتیگراد می تواند به دست آید.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\n4-1 راکتورهای هستهای با دمای بالا   : (HTR)\n\nاین راکتورها می‌توانند در دماهای بسیار بالا ، گرما تولید کنند.\n\nکاربرد این راکتورها بیشتر برای تولید گرما و بویژه برای تولید هیدروژن یا ماده قابل احتراق ترکیبی و به این ترتیب تغییر تمام عادات مصرف انرژی است.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nاین راکتورها از نوع راکتورهای با نوترونهای حرارتی ، با گردش هلیوم که تقریبا به دمای 700 درجه سانتیگراد برده می‌شود، در تجمعی از گرافیت و ذرات قابل شکافت به دمای کمتر از 1300 درجه سانتیگراد برده می‌شوند.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nاین راکتورها بسیار مطمئن هستند، هلیوم گازی بدون خطر و رادیو اکتیویته آن کمتر و گستره دما بسیار بزرگ است.\n\nپسماندها و ضایعات آن بسیار کم است و می‌توانند الکتریسیته، آب گرم ، بخار آب تولید کنند و در آینده دور می‌توان از آن به هیدروکربورها یا به توسط واکنشهای داخلی هیدروژن تولید کرد و بخشی از مسئله نفت را حل کرد.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\n4-2 راکتورهای با دمای بالای توریوم (THTR) :\n\nراکتورهای دمای بالای با سوخت توریوم یک نوع مخصوص از راکتورهای با گاز سرد شونده است.\n\nفقط یکی از این نوع بین سالهای 1985-1989 در آلمان تا کنون کار کرده است.\n\nقدرت گرمایی راکتور  MW760 بود.\n\nراکتور (THTR)\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nراکتور  RBMK\n\nRBMK یک نوع راکتور منحصر به فرد است : کند کننده آن گرافیت است ( از این جنبه شبیه به AGRs است) .سرد کننده آب سبک در حال جوش است ( شبیه به مورد BWRs ) , علاوه بر این , این راکتور یک لوله فشار دارد ( مانند CANDUs ).\n\nاولین راکتور هسته ای Power plant جهان یک RBMK بود.\n\nراکتور  RBMK\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\n5- راکتورهای زایای سریع : (\n\nسوخت این راکتورها اورانیم 93% غنی شده یا پلوتونیم است . این دسته از راکتورها به میزانی بیشتر از سوخت مصرفیشان ماده شکاف پذیر تولید می کنند (به همین دلیل به نام راکتورهای “زایا” معروفند). آنها کند کننده ندارند و ماده خنک کننده آنهانیز بیشتر یک فلز مایع مانند سدیم مایع می باشد.\n\nراکتور (FBR)\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nمعیارهای مقایسه و انتخاب موادراکتورعبارتند از :\n\n1- خواص مکانیکی خوب شامل (هرجا لازم باشد) رسانندگی گرمایی، گرمای ویژه ، چگالی، استحکام، نرمی، نقطه ذوب یا نقطه جوش بالا و ضریب انبساط پایین.\n\n2- سطح مقطع جذب پایین نوترون برای همه مواد درون قلب جز سوخت و میله های کنترل (وسموم قابل سوخت, در صورت استفاده از آنها) فصل سوم : شکافت هسته ای\n\n3- پایداری شیمیایی همه مواد دردماها و فشارهای راکتور. عدم وجود خطر اکسایش، تجزیه، انفجار یا واکنشهای شیمیایی دیگر.\n\n4- عدم وجود تغییر فازهای متالوژیکی در دماهای عملیاتی که ممکن است منجر به تغییرات ابعادی شوند.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\n5- مقاوت در برابر آسیب ناشی از تابش در طول عمر مواددرون راکتور.\n\n6- دسترس پذیری آسان و ارزان نوع خالص، سادگی ساخت و سمی نبودن مواد انتخابی .\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nانواع سوخت راکتور عبارتند از:\n\nاورانیم :\n\nاورانیم، در شکلهای مختلف متداول ترین ماده سوخت برای راکتورهای هسته ای است. (در مقایسه با اورانیم، کاربرد توریم و پلوتونیم خیلی محدودتر است.) اورانیم را می توان به صورت خالص، یعنی اورانیم فلزی، یا به صورت ترکیب مثل اکسید اورانیم و یا کربور اورانیم به کار برد.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nپلوتونیم :\n\nچون فلز پلوتونیم خالص تا رسیدن به نقطه ذوب ، دارای تعداد زیادی فاز بلوری است، سوخت مناسب برای راکتور نمی باشد. رسانندگی گرمایی آن نیز خیلی پایین حدود W/Mk4.2در دمای اتاق است.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nفلز پلوتونیم در هوای مرطوب خیلی فعال است. اما می توان آن را در هوای خشک ودمای پایین انبار کرد.\n\nپلوتونیم به علت اینکه پرتوزا، سمی و ماده اصلی سلاحهای هسته ای است، ماده خیلی خطرناکی می باشد.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nتوریم :\n\nبه جز درچند راکتور با خنک کننده گازی دما-بالا، توریم تا کنون به عنوان سوخت راکتور کاربرد زیادی نداشته است.\n\nتوریم 232 ایزوتوپ باروری است که از آن اورانیم 233تولید می شود و از جنبه نظری می توان با استفاده از این ترکیب در راکتورهای حرارتی و سریع به نسبتهای زایش بالایی دست یافت.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nکند کننده ها :\n\nویژگیهای لازم برای کند کننده راکتورهای حرارتی، یعنی عدد جرمی پایین، سطح مقطع جذب نوترون خیلی پایین، و سطح مقطع پراکندگی بالا گزینش را به چند ماده محدود می کنند.\n\nهیدروژن وایزوتوپ ان دوتریم، کربن و برلیم تنها عناصری هستند که برای کندکنندگی مناسب اند.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nآب :\n\nآب، یک انتخاب بدیهی برای کند کننده راکتورهای حرارتی است، و می تواند به عنوان خنک کننده هم به کار رود.آب از نظر کند کنندگی نوترون دارای خواص بسیار خوبی است که باعث می شوند راکتورهای با خنک کننده آب دارای قلب بسیار کوچک تری نسبت به سایر راکتورها باشند.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nسطح مقطع جذب آب نسبتاً بالا است (0.66بارن بر مولکول) بطوریکه راکتورهای با خنک کننده و کند کننده آب برای بحرانی شدن نیاز به اورانیم غنی شده دارند.\n\nالبته آب فراوان و ارزان است و به راحتی با خلوص بالا تهیه می شود.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nآب سنگین :\n\nبسیاری از خواص فیزیکی و ترمودینامیکی آب سنگین شبیه آب معمولی است. فرق اساسی آب سنگین با آب معمولی در این است که دو تریم سطح مقطع جذب خیلی کمتری نسبت به هیدروژن دارد و سطح مقطع جذب آب سنگین فقط 0.001 بارن است. اما دوتریم از حیث کندکنندگی به خوبی هیدروژن نیست.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nدر نتیجه، راکتورهایی که با اب سنگین خنک و کند می شوند از اورانیم طبیعی به عنوان سوخت استفاده می کنند، اما ابعاد قلب آنها بزرگتر از قلب راکتورهایی است که با آب معمولی کند می شوند.\n\nفرق مهم دیگر، این است که تولید آب سنگین از طریق جداسازی آن از آب معمولی خیلی گران است، و اتلاف آن در اثر نشت باید به حداقل رسانده شود.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nگرافیت :\n\nاولین راکتور هسته ای دنیا، CP-1 (پیل 1 شیکاگو) با گرافیت کند می شد، و با وجودیکه پس از آن از این ماده در راکتورهای تجارتی آمریکا استفاده نشده است، در راکتورهای بریتانیا به نحو گسترده ای مورد استفاده قرار گرفته است.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nویژگیهای هسته ای این ماده مثل قدرت کند کنندگی و سطح مقطع جذب به خوبی ویژگیهای آب سنگین نیستند، اما نوع خالص آن را به آسانی می توان با قیمت مناسبی تهیه کرد و به خوبی قابل ماشین کاری است.\n\nخواص ساختاری و گرمایی آن خوب است اما در دماهای بالا با آب و هوا ترکیب می شود.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nقلبهای گرافیتی راکتور از اجتماع تعداد زیادی (چند هزار) بلوک مکعب مستطیلی شکل که در آنها سوراخهایی برای عناصر سوخت و میله های کنترل تعبیه شده است، به وجود می آیند.\n\nاثر تابش طولانی مدت نوترون بر گرافیت خیلی مهم است، زیر این تابش باعث تغییرات ابعادی و انباشت انرژی ذخیره شده در ساختار بلوری می شود\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nخنک کننده ها :\n\nهر خنک کننده راکتور هسته ای باید دارای شرایط اصلی زیر باشد :\n\n1- خواص ترمودینامیکی خوب، یعنی رسانندگی گرمایِ، چگالی، و کرمای ویژه بالا، و چسبندگی پایین.\n\n2- عدم بر هم کنش شیمیایی با قسمتهای دیگر راکتور.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\n3- سطح مقطع جذب نوترونی خیلی پایین.\n\n4- پرتوزا نشدن در اثر واکنشهای که ممکن است هنگام عبور خنک کننده از قلب راکتور رخ بدهد.\n\nدر میان خنک کننده های گازی، برخی را می توان به دلایلی حذف کرد.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nاکسیژن و هیدروژن هر دو  از نظر شیمیایی فعال اند، و حتی هیدروژن ممکن است ایجاد انفجار هم بکند.\n\nازت دارای سطح مقطع جذب قابل ملاحظه ای1.8( بارن) است.\n\nهوا که مخلوطی از اکسیژن و ازت است را نیز می توان حذف کرد.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nاکسیژن 16 با نوترونهای انرژی بالا (مثلا نوترونهای شکافت) دستخوش واکنش (n,p) شده ازت 16 تولید می کند که پرتوزا است، اما نیم عمر آن فقط 7 ثانیه است، بطوریکه خطر پرتوزایی، کوتاه-عمر است.\n\nمهم ترین خنک کننده های گازی دی اکسید کربن و هلیم می باشند.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nدی اکسید کربن گاز است تقریباً غیر قابل بر هم کنش، اما در دماهای بالا با گرافیت و بعضی از انواع فولاد ترکیب می شود.\n\nهلیوم گازی است بی اثر، دارای خواص ترمودینامیکی خوب و خطر تابش هم ایجاد نمی کند، بنابراین ظاهرا می توان آن را به عنوان خنک کننده ایده آل راکتورهای گازی تلقی کرد.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nفلزات مایع:\n\nبه دلیل خواص ترمودینامیکی خوبشان، بخصوص رسانندگی گرمایی بالای آنها که منجر به ضرایب انتقال گرمای خیلی خوبی می شود، خنک کننده های بالقوه خیلی خوبی برای راکتورها هستند.\n\nسدیم، لیتیم، جیوه و آلیاژهای سدیم-پتاسیم همه امکانهای قابل توجهی هستند.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nاما از این میان اینها فقط سدیم به مقدار قابل ملاحظه ای، منحصراً در راکتورهای سریع زاینده، مورد استفاده قرار گرفته است.\n\nآلیاژهای سدیم-پتاسیم هم ممکن است مورد استفاده بیشتری قرار بگیرند.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nجیوه، خیلی گران و سمی است، مضافاً اینکه سطح مقطع جذب آن بالاتر از آن است که بتوان آن را در راکتورهای حرارتی به کار برد.\n\nلیتیم از بسیاری جهات شبیه سدیم است، اما دارای نقطه ذوب خیلی بالاتری است و گران تر نیز هست.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nبمبهای شکافتی\n\nهرگاه آزاد سازی انرژی یک مجموعه ابر بحرانی     239Pu   یا 235U که به طور نمایی افزایش می یابد، بدون کنترل ادامه پیدا کند، بزودی با یک وضعیت شدیدا ناپایدار روبه رو خواهیم شد.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nانرژی آزاد شده در ماده شکاف پذیر باید منتشر شود که طی این عمل غالبا سوخت شکاف پذیر متفرق می شود و لذا به صورت زیربحرانی در می آید.\n\nبرای ساختن یک بمب هسته ای لازم است که قطعات زیربحرانی را کنار هم بگذاریم و آنها را به صورت یک مجموعه ابر بحرانی در آوریم.\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nدو طرح اساسی در ساخت بمبهای مبتنی بر شکافت در اسلاید بعدی نشان داده شده است.\n\nدر بالا، طرح تفنگی است که شبیه آن در سال 1945 روی هیروشیما در ژاپن انداخته شد. انرژی آزاد شده معادل 20 کیلو تن TNT بود.\n\nدو نوع بمب شکافتی\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nطرح پایین از نوع بمب انفجار داخلی است.\n\nبمبی که روی شهر ناکازاکی ژاپن منفجر شد از همین نوع بود. بهره این بمب نیز همانند بمب قبلی است.\n\nبمب اتمی معروف به مرد چاق\n\nیک انفجار هسته ای\n\nفصل سوم : شکافت هسته ای\n\nاثرات بمبهای هسته ای را در چند دسته می توان خلاصه کرد:\n\n1- موج انفجار\n\n2- تابش گرمایی\n\n3- تابش هسته ای مستقیم\n\n4- تابش هسته ای غیر مستقیم\n\nبمباران اتمی هیروشیما\n\nسلاحهای هسته ای\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nاسپین هسته\n\nهر حالت هسته را با یک عدد کوانتومی ”اسپین“ منحصر به فرد I مشخص می کنیم که نمایانگر تکانه کل تمام نوکلئونهای هسته است.\n\nبردار I را می توان به صورت حاصل جمع مولفه های مدارب و ذاتی تکانه زاویه ای در نظر گرفت:\n\n(I = ∑ (li+si\n\nL + S =  ∑ ji     =\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nاگر تکانه زاویه ای کل الکترونها را با J تعریف کنیم، تکانه زاویه ای کل هسته و الکترونها برابر است با:\n\nF = I + J\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nاعداد کوانتومی I  و J مکن است بسته به اینکه تعداد نوکلئونها و الکترونها زوج یا فرد باشند، مقا دیر درست یا نیم درست را به خود اختصاص دهند.\n\nجدول اسلاید بعد این موضوع را نشان می دهد.\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nجت شدگی تکانه زاویه ای پروتون – نوترون در\n\n38Cl و\n\n50Sc\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nگشتاور مغناطیسی μ عبارت  است از:\n\nμ = (eħ/2m) l\n\nکمیت eħ/2m دارای بعد گشتاور مغناطیسی است و مگنتون نامیده می شود.\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nاگر به جای m جرم پروتون را قرار دهیم، مگنتون هسته ای μN به دست می آید:\n\nμN = eħ/2mp = 3.15245 x 10-8 eV/T\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nو با قرار دادن جرم الکترون، مگنتون بور   μB حاصل می شود:\n\nμB = eħ/2me = 5.78838 x 10-5 eV/T\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nساختار فوق ریز\n\nانرژی برهم کنش بین میدان مغناطیسی حرکت ظاهری که متناسب با L است و گشتاور مغناطیسی اسپینکه متناسب با S است ، برابر است با:\n\nE = - μs.B = f (r) L.S\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nحاصلضرب L.S برابر است با:\n\nJ = L + S\n\n(J)2 = (L)2 + 2 L.S + (S)2\n\nL.S = 1/2 [ (J)2 – (L)2 – (S)2 ]\n\n< L.S> = 1/2 ħ2 [J(J + 1) – L(L + 1) – S (S + 1) ]\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nجمع تکانه های زاویه ای مداری و اسپینی برای حالت\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nدر اسلاید بعد ، نمودار تراز انرژی ساختار ریز نشان داده شده است.\n\nدر سمت چپ، ترازها درغیاب میدان، و در سمت راست در حضور میدان نشان داده شده است.\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nاسلایدهای بعدی، شکافتگی فوق ریز در سدیم را نشان می  دهند.\n\nاین در واقع همان اثر  زیمان غیر عادی است.\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nمدل برداری برای جمع\n\nتکانه های زاویه ای و ،\n\nگشتاورهای مغناطیسی\n\nفصل چهارم : اسپین و گشتاور هسته ای\n\nشکافتگی ترازهای انرژی برای اثر عادی زیمان.\n\nبا اندازه گیری شکافتگی ترازهای انرژی دراثرپدیده زیمان، می توان به شدت میدان مغناطیسی در لک های خورشیدی پی برد، که در حدود 5100 گاوس است، در حالیکه میدان مغناطیسی زمین 5/0 گاوس است.\n\n \n\n \n\n30 تا 70 درصد پروژه | پاورپوینت | سمینار | طرح های کارآفرینی و  توجیهی |  پایان-نامه |  پی دی اف  مقاله ( کتاب ) | نقشه | پلان طراحی |  های آماده به صورت رایگان میباشد ( word | pdf | docx | doc )