خانه محصولات حساب کاربری ثبت نام

دانلود پاورپوینت جزوه درس فیزیک پایه I دیوید هالیدی و رابرت رزنیک (کد13364)

شناسه محصول و کد فایل : 13364

نوع فایل : Powerpoint پاورپوینت

قابل ویرایش تمامی اسلاید ها دارای اسلاید مستر برای ویرایش سریع و راحت تر

امکان باز کردن فایل در موبایل - لپ تاپ - کامپیوتر و ...

با یک خرید میتوانید بین 342000 پاورپینت ، 25 پاورپوینت را به مدت 7 روز دانلود کنید

هزینه فایل : ~~105000~~ : 54000 تومان

تماس با پشتیبانی 09164470871

توضیحات محصول دانلود پاورپوینت جزوه درس فیزیک پایه I دیوید هالیدی و رابرت رزنیک (کد13364)

دانلود پاورپوینت جزوه درس فیزیک پایه I دیوید هالیدی و رابرت رزنیک

فیزیک پایه I کتاب مرجع: فیزیک (جلد اول) دیوید هالیدی و رابرت رزنیک

عنوان های پاورپوینت :

جزوه درس فیزیک پایه I دیوید هالیدی و رابرت رزنیک

فیزیک پایه I کتاب مرجع: فیزیک (جلد اول) دیوید هالیدی و رابرت رزنیک

فصل 1- اندازه گیری

فصل 1- کمیتهای فیزیکی ، استانداردها ، و یکاها

فصل 1- دستگاه بین المللی یکاها

فصل 1- استاندارد طول

فصل 1- استاندارد جرم

فصل 1- استاندارد زمان

فصل2- بردارها

فصل 2- بردارها و نرده ایها

فصل 2- جمع بردارها

فصل 2- جمع بردارها -تحلیلی

فصل 2- ضرب بردارها

فصل 3 – حرکت یک بعدی

فصل 3 - مکانیک

فصل 3 – سرعت متوسط

فصل 3 – سرعت لحظه ای

فصل 3 - حرکت یک بعدی- شتاب

فصل 3 - حرکت یک بعدی- شتاب ثابت

فصل 3 - سقوط آزاد

فصل4- حرکت در صفحه

فصل4- جابجایی، سرعت و شتاب

فصل 4- حرکت با شتاب ثابت در صفحه

فصل 4- حرکت پرتابی

فصل 4- حرکت دایره ای یکنواخت

فصل 4- سرعت نسبی و شتاب

فصل 5 – دینامیک ذره - 1

فصل 5 – مکانیک کلاسیک

فصل 5 – معرفی چند نیرو

فصل 5 - قانون اول نیوتن

فصل 5 - قانون دوم نیوتن

فصل 5 - قانون سوم نیوتن

فصل 5 - دستگاه یکاهای مکانیکی

فصل 5 - بعضی کاربردهای قوانین نیوتن

فصل 6 - دینامیک ذره -2

فصل 6 - نیروهای اصطکاک

فصل 6 - دینامیک حرکت دورانی یکنواخت

فصل 7 – کار و انرژی

فصل 7 – کار نیروی ثابت

فصل 7 – کار نیروی متغییر – مورد یک بعدی

فصل 7 – کار نیروی متغییر – مورد دو بعدی

فصل 7 – انرژی جنبشی و قضیه کار – انرژی

فصل 7 – توان

فصل 8 – پایستگی انرژی

فصل 8 – نیروهای پایستار

فصل 8 – انرژی پتانسیل

فصل 8 – دستگاههای پایستار یک بعدی

فصل 8 – دستگاههای پایستار دو بعدی و سه بعدی

فصل 8 – پایستگی انرژی

فصل 9- پایستگی تکانه خطی

فصل 9 – مرکز جرم

فصل 9 – حرکت مرکز جرم

فصل 9 – تکان خطی یک ذره

فصل 9 – تکانه خطی یک دستگاه ذرات

فصل 9 – پایستگی تکانه خطی

فصل 9 – بعضی کاربرد های اصل پایستگی تکانه

فصل 10 – بر خورد

فصل 10 – برخورد چیست ؟

فصل 10 – ضربه و تکانه

فصل 10 – پایستکی تکانه درحین بر خورد

فصل 10 – بر خورد در یک بعد

فصل 10 – برخورد در دو یا سه بعد

فصل 11 – سینماتیک دورانی

فصل 11 - حرکت دورانی

فصل 11 - سینماتیک دورانی – متغییرها

فصل 11- دوران با شتاب زاویه ای ثابت

فصل 11 - کمیتهای دورانی به صورت برداری

فصل 11 - رابطه میان سینماتیک خطی و زاویه ای

فصل 12- دینامیک دورانی

فصل 12 - گشتاور نیروی وارد بر ذره

فصل 12 - تکانه زاویه ای یک ذره

فصل 12 - دستگاه ذرات

فصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی

فصل 12- دینامیک دورانی جسم صلب

فصل 12- ترکیب حرکتهای انتقالی ودورانی یک جسم صلب

فصل13- دینامیک دورانی و پایستگی تکانه زاویه ای

فصل 13- پایستگی تکانه زاویه ای

فصل 14- تعادل اجسام صلب

فصل 14- مرکز گرانی

فصل 14- مثالهایی از تعادل

\n \n\n \n\n

\n\nقسمت ها و تکه های اتفاقی از فایل\n\n \n\nفصل 11 – سینماتیک دورانی\n\nحرکت دورانی\n\nسینماتیک دورانی – متغییرها\n\nدوران با شتاب زاویه ای ثابت\n\nکمیتهای دورانی به صورت برداری\n\nرابطه میان سینماتیک خطی و زاویه ای\n\nفصل 11 - حرکت دورانی\n\nدراین فصل حرکت دورانی محض حول یک محور ثابت ،که در آن در هر ذره جسم روی دایره ای به مر کز محور دوران حر کت می کند را مورد مطالعه قرار می دهیم.\n\nفصل 11 - حرکت دورانی\n\nحرکت کلی یک جسم صلب ، ترکیبی از حرکتهای انتقالی و دورانی است.\n\nفصل 11 - سینماتیک دورانی – متغییرها\n\nاگر محل و مو قعیت هر ذره جسم صلب مانند p نسبت به چارجوب مرجع معلوم باشد می توان وضعیت تمامی جسم صلب در حال دوران را تعیین کرد\n\nفصل 11 - سینماتیک دورانی – متغییرها\n\nزاویه θ: موضع زاویه ای ذره p است که بر حسب رادیان اندازه گیریمی شود:\n\nفصل 11 - کمیتهای دورانی به صورت برداری\n\nآیا کمیتهای دورانی بردارند؟ جواب این پرسش را فقط می توان با تحقیق در اینکه آیا این کمیتها از قوانین جمع برداری پیروی می کنند یا نه داد.\n\nجابجایی های زاویه ای بردار نیستند زیرا مانند بردار ها از قانون جابجایی جمع برداری تبعیت نمی کنند\n\nفصل 11 - کمیتهای دورانی به صورت برداری\n\nاگر جابجایی های زاویه ای بینهایت کوچک باشند، خاصیت جابجا پذیری در جمع حاصل می شود بنا براین بردارند.\n\nفصل 11 - کمیتهای دورانی به صورت برداری\n\nکمیتهایی که بر حسب جابجاییهای بی نهایت کوچک، مانند سرعت وشتاب زاویه ای، تعریف می شوند بردارند.\n\nجهت بردار سرعت زاویه ای عمود بر صفحه دوران است و با قاعده دست راست تعیین می گردد\n\nفصل 11 - رابطه میان سینماتیک خطی و زاویه ای\n\nهر ذره جسم مانند تقطه p یک دایره را می پیماید که موقعی که جسم به اندازه زاویه θ می چرخد . ذره در امتداد کمان فاصله s را طی می کند که :\n\nفصل 11 - رابطه میان سینماتیک خطی و زاویه ای\n\nبا مشتق گیری از دوطرف s=rθ نسبت به زمان و با توجه به اینکه r ثابت است رابطه سرعت خطی و زاویه ای به ست می آید :\n\nفصل 11 - رابطه میان سینماتیک خطی و زاویه ای\n\nبا مشتق گیری از رابطهv=rω نسبت به زمان رابطه شتاب خطی و زاویه ای به دست می آید:\n\nفصل 11 - رابطه میان سینماتیک خطی و زاویه ای\n\nپس بزرگی مولفه مماسی شتاب خطی یک ذره در حرکت دایره ای برابر است با حاصلضرب بزرگی شتاب زاویه ای د رفاصله ذره از محور دوران.\n\nمولفه شعاعی شتاب ذره ای که روی دایره حرکت میکند برابر است با :\n\nفصل 12- دینامیک دورانی\n\nفصل 12- دینامیک دورانی\n\nگشتاور نیروی وارد بر ذره\n\nتکانه زاویه ای یک ذره\n\nدستگاه ذرات\n\nانرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nدینامیک دورانی جسم صلب\n\nترکیب حرکتهای انتقالی ودورانی یک جسم صلب\n\nفصل 12- دینامیک دورانی\n\nدرا ین فصل علل دوران یعنی دینامیک دورانی را مطالعه می کنیم\n\nنخست دینامیک دورانی یک ذره و سپس سیستم ذرات و در آخر دینامیک دورانی جسم صلب حول محور دوران ثابت را بررسی می کنیم\n\nفصل 12 - گشتاور نیروی وارد بر ذره\n\nدر حرکت انتقالی نیرو را به شتاب خطی جسم وابسته می کنیم . در حرکت دورانی چه کمیتی را به شتاب زاویه ای وابسته کنیم ؟\n\nاین کمیت تنها نیرو نیست ، مثلا نیروی یکسان واقع بر نقاط مختلف یک درب شتاب های زاویه ای مختلفی به آن می دهد.\n\nدر دوران کمیت متناظر نیرو را گشتاور نیرو می نامند\n\nفصل 12 - گشتاور نیروی وارد بر ذره\n\nابتدا به تعریف گشتاور نیرو برای حالت خاص یک ذره منفرد که از یک چارچوب مرجع لخت ملاحظه می شود می پردازیم.\n\nاگر نیروی F به ذره منفردی که موضع آن نسبت به مبداء r است ، اثر کند ، گشتاور نیروی τوارد بر ذره به صورت زیر تعریف می شود .\n\nفصل 12 - گشتاور نیروی وارد بر ذره\n\nگشتاور نیرو یک بردار است که بزرگی آن :\n\nکه درآن θ زاویه بین دو بردار r و F است\n\nراستای گشتاور بر صفحه r و F عمود\n\nاست و جهت آن از قاعده دست راست\n\nبدست می آید\n\nفصل 12 - گشتاور نیروی وارد بر ذره\n\nبزرگی گشتاور نیرو را می توان از ضرب بازوی گشتاور دربزرگی نیرو مطابق شکل زیر نیز بدست آورد.\n\n \n\nفصل 12 - تکانه زاویه ای یک ذره\n\nاگر تکانه خطی ذره ای به جرم m در موضع r نسبت به یک چارچوب مرجع p باشد تکانه زاویه ای این ذره نسبت به نقطه o به صورت زیر تعریف می شود :\n\nتکانه زاویه ای بردار است و بزرگی آن :\n\nفصل 12 - دستگاه ذرات\n\nتکانه زاویه ای کل یک دستگاه ذرات برابر جمع تکانه زاویه ای هر یک از ذرات است:\n\nبا گذشت زمان تکانه زاویه ای به علت گشتاور نیروهای خارجی وارد بر ذرات دستگاه تغییر می کند:\n\nفصل 12 - دستگاه ذرات\n\nاگر قانون سوم نیوتن کاملا صادق باشد مجموع گشتاورهای نیروهای داخلی صفر است پس می توان نوشت :\n\nرابطه فوق در صورتی صادق است که τ و L نسبت به یک مبداء چارچوب لخت اندازه گیری شود . در غیر این صورت صادق نیست.\n\nاگر نقطه مرجع ، مر کز جرم دستگاه انتخاب شود ، حتی اگر مر کز جرم در چار چوب مرجع ثابت نباشد معادله فوق باز هم صادق است.\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nمورد جسم صلب که در آن محور دوران در چارچوب مر جع لخت ثابت را نخست در نظر می گیریم.\n\nانرژی جنبشی کل جسم صلب دارای حرکت دورانی محض :\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nمجموع حاصلضربهای جرم ذرات در مجذور فاصله نسبی آنها از محور دوران را لختی دورانی نامند\n\nلختی دورانی دارای بعد ML2 است .\n\nپس انرژی جنبشی بر حسب لختی دورانی عبارت است از :\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nلختی دورانی هر جسم به محور دوران و شکل جسم و نحوه توزیع جرم آن بستگی دارد .\n\nدر شکل فوق ω و m یکسان است ولی Ib Ic< چرا؟\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nچون جسم صلب دارای توزیع پیوسته جرم است عمل جمع به انتگرالگیری تبدیل می شود و لختی دورانی :\n\ndm عنصر جرم و r فاصله آن تا محور دوران است.\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nبه عنوان مثال گشتاور لختی یک حلقه استوانه ای شکل به شعاع داخلی R1 و شعاع خارجی R2 را محاسبه می کنیم:\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nاگر شعاع داخلی استوانه صفر باشد یک استوانه توپر خواهیم داشت که لختی دورانی آن:\n\nاگر R1≈R2≈R باشد حلقه استوانه ای داریم که لختی دورانی آن:\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nلختی دورانی بعضی از اجسام جامد\n\nمعمولی نسبت به محور های دوران\n\nدرجدول زیر آمده است:\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nقضیه محورهای موازی :\n\nلختی دورانی هر جسم حول یک محور برابر است لختی دورانی نسبت به محوری که از مرکز جرم می گذرد و با محور مفروض موازی است بعلاوه حاصلضرب جرم جسم د رفاصله دومحور.\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nاثبات قضیه محورهای موازی:\n\nفرض می کنیم که مبداء بر مر کز جرم منطبق باشد و مطابق شکل x,y مختصات عنصر جرم dm باشد:\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nاثبات قضیه محورهای موازی:\n\nلختی دورانی جسم حول نقطه p :\n\nبا توجه به تعریف مرکز جرم انتگرالهای دوم و سوم مختصات مرکز جرم است که صفر فرض شده بنابراین قضیه اثبات است.\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nمثال : دو جسم با جرم یکسان توسط میله سبکی به طول L ( از جرم میله صرف نظر می کنیم ) به هم وصل است مطلوب است گشتاور لختی جسم نسبت به محور دورانی که از مرکز جرم و از یک انتهای میله می گذرد\n\nفصل 12 - انرژی جنبشی دوران و لختی دورانی\n\nفصل 12- دینامیک دورانی جسم صلب\n\nچون ذرات جسم صلب نسبت به یکدیگر ثابت اند بنابراین گشتاور نیروی وارد بر هر نقطه آن به تمام جسم صلب وارد می شود.\n\nگشتاور نیروی وارد بر جسم صلب هم به نقطه اثر نیرو (r ) و جهت نیرو و مقدار نیرو بستگی دارد و با رابطه برداری زیر بیان می شود :\n\nفصل 12-دینامیک دورانی جسم صلب\n\nاندازه و جهت گشتاور نیروی وارد بر جسم صلب همانند گشتاور نیروی وارد بر ذره است که تعریف شد.\n\nرابطه گشتاور نیرو و شتاب زاویه ای به صورت زیر است .\n\nفصل 12-دینامیک دورانی جسم صلب\n\nکمیتها و روابط سینماتیک و دینامیک در دو حرکت انتقالی و دورانی محض در جدول زیر آمده است. آنها را با یکدیگر مقایسه کنید.\n\nفصل 12-دینامیک دورانی جسم صلب\n\nمثال:5 قرص یکنواختی به شعاع R=20 cm و جرم M=2.5 kg روی محوری مطابق شکل توسط ریسمان سبکی به جرم m=1.2kg وصل است . ریسمان به دور چرخ پیچیده شده است و شتاب زاویه ای چرخ و شتاب مماسی نقطه ای از کناره آن و کشش طناب را بدست آورید\n\nفصل13- دینامیک دورانی و پایستگی تکانه زاویه ای\n\nدینامیک دورانی و پایستگی تکانه زاویه ای\n\nپایستگی تکانه زاویه ای\n\nفصل 13- دینامیک دورانی و پایستگی تکانه زاویه ای\n\nدر این فصل دوران ذرات و اجسام صلب حول محور ثابت را مطالعه می کنیم .\n\nتکانه زاویه ای سیستم ذرات:\n\nتغییر در تکانه زاویه ای کل برابر برایند گشتاور نیروهای خارجی وارد بر سیستم است:\n\nفصل 13- پایستگی تکانه زاویه ای\n\nپایستگی تکانه زاویه ای :\n\nهرگاه گشتاور نیروی خارجی بر آیند وارد بر یک دستگاه صفر باشد تکانه زاویه کل دستگاه ثابت می ماند. این مطلب بیان پایستگی تکانه زاویه ای است\n\nفصل 13- پایستگی تکانه زاویه ای\n\nتکانه زاویه ای یک جسم صلب که حول محور ثابت z دوران می کند:\n\nهرگاه گشتاور نیروی خارجی بر آیند وارد بر جسم صلب صفر باشد:\n\nفصل 13- پایستگی تکانه زاویه ای\n\nاگر هیچ گشتاور نیرویی خارجی خالصی بر جسم وارد نشود Lz باید ثابت بماند پس اگر I تغییر کند ω باید طوری تغییر کند که تغییر I جبران شود.\n\nمعادله پایستکی Iω نه تنها در مورد دوران دوران حول یک محور ثابت صادق است بلکه در مورد دوران حول محوری که از مرکز جرم می گذرد و در حال حرکت جهت آن تغییر نمی کند نیز صدق می کند\n\nفصل 13- پایستگی تکانه زاویه ای\n\nشیرجه رو از اصل پایستگی تکانه استفاده می کند آیا می توانید توضیح دهید چرا در بالاترین نقطه ω زیاد می شود ؟\n\nحل: دو وضعیت نشان داده شده است:\n\nفصل 13- پایستگی تکانه زاویه ای\n\nفصل 14- تعادل اجسام صلب\n\nتعادل اجسام صلب\n\nمرکز گرانی\n\nمثالهایی از تعادل\n\nفصل 14- تعادل اجسام صلب\n\nهر جسم د رصورتی در حال تعادل مکانیکی است که دارای دو شرط زیر باشد:\n\nالف ) نسبت به یک چارچوب مرجع لخت شتاب خطی acm مرکز جرم آن صفر باشد.\n\nب) شتاب زاویه ای آن ، α ، نسبت به هر محور ثابتی در این چارچوب مرجع صفر باشد\n\nدر تعریف فوق لازم نیست که جسم نسبت به ناظر در حال سکون باشد بلکه باید شتاب نداشته باشد\n\nفصل 14- تعادل اجسام صلب\n\nشر ط اول تعادل معادل با این است که جمع برداری تمام نیروهای خارجی وارد بر جسم صفر باشد\n\nشرط دوم تعادل معادل با این است که مجموع بردار ی تمام گشتاور نیروهای خارجی وارد بر جسم در حالت تعادل صفر باشد:\n\nفصل 14- تعادل اجسام صلب\n\nدر این فصل برای سادگی موارد دو بعدی را در نظر می گیریم یعنی فرض\n\nمی کنیم که کلیه نیروهای وارد بر جسم در صفحه xy باشد و همچنین گشتاور نیرو فقط دارای مولفه z باشد پس سه رابطه نردهای برای حل مسائل خواهیم داشت:\n\nفصل 14- مرکز گرانی\n\nنقطه اثر برآیند نیروی گرانش معادل را مرکز گرانی نامند\n\nفصل 14- مرکز گرانی\n\nاگر میدان گرانی یکنواخت باشد جسم می تواند با یک تک نیروی\n\nF=-mg که رو به بالا است و به مرکز جرم وارد می شود، در حال تعادل دینامیکی باشد و در این حالت مرکز جرم همان مرکز گرانی است.\n\n \n\n \n\n30 تا 70 درصد پروژه | پاورپوینت | سمینار | طرح های کارآفرینی و توجیهی | پایان-نامه | پی دی اف مقاله ( کتاب ) | نقشه | پلان طراحی | های آماده به صورت رایگان میباشد ( word | pdf | docx | doc )