دانلود پاورپوینت اشنایی و تعریف گاز ساده

\n \n\n عنوان های پاورپوینت  : \n\n \n\nاشنایی و تعریف گاز ساده\n\nسیستم گازهای در حال حرکت\n\nسیستم های گازی متشکل از مولکول های با حرکت داخلی\n\nبررسی حالت های داخلی مولکول های تک اتمی\n\n \n\nمولکول های دو اتمی\n\n \n\nاثرات ارتعاشی\n\n \n\nمولکول های چند اتمی\n\n \n\n

---

\n\nقسمت ها و تکه های اتفاقی از فایل\n\n \n\nکه یک کمیت انقباض یافته است که درستی یافته های ما را تایید می کند.\n\nسیستم های گازی متشکل از مولکول های با حرکت داخلی\n\n \n\nتا اینجا در همه بحث هایمان تنها حرکت انتقالی مولکولی را در نظر گرفته ایم،این در حالی است که هر مولکول خود شامل حرکت های  داخلی هست که در محاسبه خواص فیزیکی  سیستم های گازی باید سهم ناشی از این  ترم در نظر گرفته شود.\n\nبرای بررسی حرکت های داخلی مولکول دو فرض زیر را در نظر می گیریم:\n\n \n\nالف)  اثرات بر همکنشی درون مولکولی نا\n\n \n\nبا فرض های بالا می توان تابع پارش سیستم را به شکل زیر نوشت:\n\n \n\nکه(            ) ضریب تصحیح گیبس است به خاطر اینکه ذرات تمایز ناپذیرند.\n\n \n\nاز دو قسمت تشکیل شده: یک قسمت مربوط به حرکت انتقالی که در فصل 3 بررسی شد و قسمت دیگر که با                  نمایش داده می شود می شود به حرکت داخلی مولکولی مربوط می شود.پس خواهیم داشت :\n\nعبارت درون آکولاد مربوط  به حرکت انتقالی یک مولکول است و            مشخص کننده تابع پارش برای حرکت داخلی مولکول است که می توان به شکل زیر نمایش داد:\n\n \n\nکه         انرژی مولکولی مربوط به حالت حرکت داخلی است و        تبهگنی حالت   ام است.\n\nبدین ترتیب کمیت های ترمو دینامیکی به صورت زیر محاسبه می شود:\n\n \n\nبا  جایگذاری تابع پارش در روابط بالا خواهیم داشت:\n\n \n\nترم مربوط به حرکت داخلی کمیات ترمودینامیکی به قرار زیر است:\n\n \n\n \n\nدیدیم که برای محاسبه کمیتعای ترمو دینامیکی باید           را داشته باشیم.\n\nبه همین منظور حالت های داخلی مولکول را بررسی می کنیم:\n\nمولکول ها یا تک اتمی اند یا دواتمی یا چند اتمی.حالت های داخلی مولکول عبارتنداز:\n\n1) حالت الکترونی      2) حالت هسته ای    3) حالت ارتعاشی  4)  حالت دورانی\n\n-  حالت الکترونی ناشی از جهت گیری اسپینی الکترونهای اتم های تشکیل دهنده مولکول ها است.\n\n-  حالت هسته ای ناشی جهت گیری اسپینی  هسته اتم است\n\n-  حالت های ارتعاشیو دورانی در اثر نیروهای کولنی مابین اتمهای مولکولهای دو یا چند اتمی ایجاد می شود\n\nپس می توان نوشت:\n\n \n\n \n\nحالت های ارتعاشی و دورانی برای مولکول های تک اتمی وجود ندارد.\n\nبررسی حالت های داخلی مولکول های تک اتمی\n\n \n\nتابع پارش برای سیستم های با مولکول های تک اتمی به شکل زیر در می آید:\n\n \n\n \n\nدر بررسی چنین سیستم هائی باید انرژی گرمائی خیلی کوچکتر از انرژی یونش اتم باشدیعنی :\n\n \n\n \n\nدر این دما تعداد اتم های یونیزه شده قابل صرفنظر کردن است همچنین  انرژی گرمائی خیلی کمتر ازاختلاف انرژیحالتهای بر انگیخته  و تراز پایه اتم است،پس با تقریب خوبی می توان اتمهای گازی را درحالت پایه در نظر گرفت.\n\n \n\n \n\n \n\nسه حالت را برای مولکول های تک اتمی بررسی می کنیم:\n\n \n\nA)\n\nدر این شرایط حالت الکترونی اتم ها تبهگنی ندارد و ترازپایه تک حالت است.\n\n \n\nاما هسته دارای تبهگنی ای به میزان روبرو خواهد بود:\n\n \n\nپس برای تابع پارش مربوط به حرکت های داخلی می توان نوشت:\n\n \n\n \n\n \n\nکه یک عدد ثابت است.\n\n \n\nپس کمیات ترمودینامیکی برای این حالت به شکل زیر محاسبه می شود:\n\n \n\n \n\nچنین حالتی برای مولکول های تک اتمی نظیر                                     اتفاق می افتد.\n\nدر این مولکول ها تراز آخر اتم ها کاملا“ پر است و                                     خواهد بود.\n\n \n\nB)\n\nدر این حالت یک تبهگنی                                 برای حالت الکترونی پیش می آید\n\nپس تابع پارش به صورت زیر در می آید:\n\n \n\n \n\nکمیات ترمودینامیکی در این حالت برابر خواهد بود با:\n\n \n\nاین حالت برای مولکول های تک اتمی نظیر                               پیش می آید،که یک الکترون\n\n \n\nدر اربیتال S خود دارند.\n\n \n\nC )\n\nدر این حالت علاوه بر تبهگنی حالت های هسته ای یک ساختار ریزبرای حالت الکترونی در اثر بر همکنش اسپین-مدار پیش می آید.پس برای حالت الکترونی   می توان نوشت:\n\n \n\n \n\n \n\n \n\nکه      درآن تکانه زاویه ای کل است و برابر است با:\n\n \n\n \n\n \n\n \n\nدو حالت زیر را بررسی می کنیم:\n\n \n\na)  همه\n\n \n\n \n\nb) همه\n\n \n\n \n\nبرای تابع پارش در حالت (a)می توان نوشت:\n\n \n\n \n\nکه کمیات ترمو دینامیکی به شکل زیر بازنویسی می شود:\n\n \n\nوبرای حالت (b) این کمیات عبارتند از:\n\n \n\nمولکول های دو اتمی\n\nسیستم در دماهایئ  که در مقایسه با انرژی تفکیک کو چک باشد بررسی می شود ،چون در انرژی های گرمایی بالا تر از              مولکول از هم تفکیک میشود.\n\n \n\n \n\n \n\nدر این دما تعداد مولکول های تفکیک شده ناچیز است و به طور عملی هیچ مولکولی در حالت بر انگیخته وجود ندارد،چون اختلاف انرژی حالت های برانگیخته با حالت پایه قابل مقایسه با انرژی تفکیک خواهد بود.پائین ترین حالت پایه معمولا غیر تبهگن است\n\nبنابراین حالت الکترونی سهمی در کمیتهای ترمودینامیکی ندارد.بنابراین سه حالت برای مولکول وجود دارد که به شکل زیر است:\n\n1)  تکانه زاویه ای مداری غیر صفر:\n\n2)  اسپین غیر صفر:\n\nکه در این حالت پتانسیل شیمیایی و آنتروپی بوسیله ضریب حالت الکترونی تغییر می کند در حالیکه انرژی گرماییی و گرمای ویژه بدون تغییر می ماند.\n\n3)  تکانه زاویهای مداری و اسپین غیر صفر:\n\nکه در این حالت با یک ساختار فوق ریز مواجه خواهیم شد که بررسی آن به جزئیات بیشتری نیاز دارد که در این جا به آن نمی پردازیم.\n\nاثرات ارتعاشی\n\nاکنون می خواهیم اثرات ارتعاشی مولکولی را روی کمیت های ترمودینامیکی یک گاز بررسی کنیم .توجه می کنیم که اندازه کوانتوم انرژی متناظر ،یعنی           برای گازهای دو اتمی گوناگون از مرتبه              است.بنابراین سهم ارتعاش را در دماهای از مرتبه             یا بیشتر بدست می آوریم.زیرا عملا ارتعاش هیچ سهمی در دما های             ندارد. اما به هر حال فرض می کنیم که دما انقدر بالا نیست که ترازهای بالا را برانگیخته کند.پس نوسانات هسته ای دامنه کوچکی دارد.واز این رو نوسان های هماهنگ ساده هستند.که سهم متناظر این ارتعاش در کمیت های ترمو دینامیکی به صورت زیر است:\n\nبویژه برای               خواهیم داشت:\n\nکه تغییرات آن بر حسب               به صورت زیر است:\n\n \n\n \n\n۳۰ تا ۷۰ درصد پروژه / پاورپوینت / پاور پوینت / سمینار / طرح های کار افرینی / طرح توجیهی /  پایان نامه/  مقاله ( کتاب ) های اماده   به صورت رایگان میباشد