دانلود پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته

\n

تئوری الاستیسیته

\n

عنوان های پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته  ، تئوری الاستیسیته عبارتند از :

\n

\nپاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته

\n

تئوری الاستیسیته\nفصل اول : تحليل تنش و تحليل كرنش\nتعريف تنش بر روي يك سطح

\n

معادلات تعادل

\n

دانلود پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته

\n

تنش در يك نقطه

\n

تغيير شكل نسبي(كرنش)

\n

دانلود پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته

\n

كرنش در يك نقطه

\n

تئوری الاستیسیته

\n

رابطه تغيير شكل نسبي با مؤلفه هاي تغيير مكان

\n

- فصل دوم : روابط و معادلات بنيادي و ویژگی های مسائل تئوری ارتجاعی

\n

تئوری الاستیسیته

\n

روابط عمومي تنش و كرنش، تعيين تنش ها و تغيير شكل هاي اصلي

\n

دانلود پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته

\n

شرايط سازگاري كرنش ها و بيان آنها بر حسب تنش

\n

وي‍ژگي هاي مسائل تئوري ارتجاعي.

\n

- فصل سوم : حل مسائل خاص در حالت ارتجاعي\nتنش مسطح و كرنش مسطح و كاربرد آنها در مسائل دو بعدي در مختصات كارتزين و قطبي

\n

تئوری الاستیسیته

\n

خمش خالص ميله ها و ورق ها

\n

تئوری الاستیسیته

\n

دانلود پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته

\n

پيچش در ميله هاي منشوري و با مقاطع بيضوي

\n

پيچش مقاطع تو خالي.

\n

تئوری الاستیسیته

\n

فصل چهارم : روش هاي انر‍‍ژي\nانرژي تغيير شكل نسبي

\n

اصل كار مجازي

\n\n

---

\n\n

تکه ها و قسمت های اتفاقی از فایل پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته  ، تئوری الاستیسیته

\nدر قسمت قبلي نشان داده شد كه در حالت كلي (يعني براي اجسام غير ايزوتروپيك كه در ساختمان داخلي آنها هيچ گونه تقارني مشاهده نمي شود)، مؤلفه هاي تنش توسط 21 ضريب برحسب كرنش بيان مي شوند.\n\nدانلود پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته\n\nاكثر مواد داراي نوعي تقارن در ساختمان داخلي خود هستند و اين تقارن باعث تقليل تعداد ضرايب الاستيك ماده به كمتر از 21 مي گردد. در اين قسمت تقارن در ماده را مورد بررسي قرار مي دهيم تا روشن شود كه با توجه به نوع تقارن تعداد ضرايب الاستيك تا چه تعداد تقليل پيدا مي كند.\n\nتئوری الاستیسیته\n\nاجسام الاستيك را از نظر تقارن به سه نوع مي توان تقسيم بندي كرد:\n\nاجسام مونوكلينيك با تقارن نسبت به يك صفحه،\n\nاجسام ارتوتروپيك با تقارن نسبت به دو سطح متعامد،\n\n- اجسام ايزوتروپيك با تقارن نسبت به دو محور متعامد (به بياني ديگر موادي كه داراي دو محور تقارن متعامد باشند، اين خاصيت را دارند كه ضرايب ارتجاعي آنها مستقل از محورهاي مختصات می باشند).\n\nرفتار اين مواد، داراي خاصيت تقارن نسبت با يك سطح با بردار يكه مشخص مي باشد. فرض مي كنيم كه رفتار ماده نسبت به يكي از سطوح محورهاي مختصات مثلاً سطح Ox1x2 متقارن مي باشد.\nاين تقارن بدين معني است كه با تغيير دادن محور Ox3 در خلاف آن، يا به عبارت ديگر تغيير محورهاي Ox1x2x3 بهOx1'x2'x3' مطابق شكل زير، تغييري در ضرايب ايجاد نمي گردد.\n\nتئوری الاستیسیته\n\nمواد ايزوتروپيك موادي هستند كه خواص الاستيسيته آنها مستقل از جهات انتخاب شده براي تعريف اين خواص هستند. به عبارت ديگر مواد ايزوتروپيك داراي ضرايب ارتجاعي اند كه مستقل از جهت محورها مي باشد.\n\nبه بياني ديگر موادي كه داراي دو محور تقارن متعامد باشند، اين خاصيت را دارند كه ضرايب ارتجاعي آنها مستقل از محورهاي مختصات می باشند.\n\nبا تكرار استدلال هايي نظير آنچه كه آمد، مي بينيم كه در اين گونه مواد علاوه بر خاصيت تقارن نسبت به يك محور – مثلاً محور Ox3 – ، تقارن نسبت به محور Ox2 و Ox3 نتايج زير را به دست مي دهد:\n\n- هنگامي كه صحبت از حل مسائل الاستيسيته مي شود، در حالت كلي هدف، تعيين تنش ها، كرنش ها و تغيير مكان ها در جسم جامد الاستيكي است كه به صورتي خاص بار گذاري شده است.\n\n- براي حل مسائل محيط الاستيك، ابتدا بايستي مانند هر مسئله ديگر، مجهولات مسئله شناخته شده و سپس معادلات لازم براي رسيدن به حل مسئله، مورد استفاده قرار گيرند.\n\nتئوری الاستیسیته\n\n- براي حل يك مسئله ارتجاعي بايد شش مؤلفه تنش، شش مؤلفه كرنش و سه مؤلفه تغيير مكان در كليه نقاط جسم تعيين گردد. بنابراين در هر نقطه از جسم 15 مجهول وجود دارد. براي تعيين اين مجهولات از 15 معادله حاكم بر مسئله استفاده مي شود. اين 15 معادله عبارتند از:\n\nدانلود پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته\n\n- هرگاه براي حل معادلات فوق، آنها را برحسب مؤلفه هاي تغيير مكان تنظيم نماييم، از آنجا كه مؤلفه هاي مزبور به عنوان متغيرهاي مستقل به كار گرفته مي شوند، احتياجي به بكار گرفتن معادلات سازگاري نيست. ولي اگر معادلات مذكور برحسب مؤلفه هاي تنش يا كرنش تنظيم گردند، با توجه به اينكه مؤلفه هاي مزبور مستقل از يكديگر نيستند، از اينرو استفاده از معادلات سازگاري الزامي مي باشد.\n\n- هريك از مجهولات تابعي از مختصات x و y و z (يا xi) مي باشند. اين توابع به گونه اي هستند كه بايستي در مرز سيستم يا جسم مورد بررسي، شرايط مرزي (Boundary Conditions) را ارضاء نمايند. اين شرايط مرزي به سه صورت مختلف زير مي توانند مشخص گردند:\n\n- براي حالت اول ترجيح داده مي شود كه كليه معادلات حاكم بر مسائل تئوري الاستيسيته را برحسب تنش ها بيان نمود. چون عامل بوجود آورنده مجهولات مورد نظر، نيروهاي حجمي و سطحي اعمال شده به جسم مي باشند.\n\n- براي حالت دوم ترجيح داده مي شود كه كليه معادلات حاكم بر مسائل تئوري الاستيسيته را برحسب مؤلفه هاي تغيير مكاني بيان نمود. چون عامل بوجود آورنده مجهولات مورد نظر تغيير مكان هاي اعمال شده به جسم مي باشند.\n\nتئوری الاستیسیته\n\n- براي حالت سوم مي توان كليه معادلات حاكم بر مسائل تئوري الاستيسيته را برحسب تنش ها بيان نمود يا برحسب مؤلفه هاي تغيير مكاني.\n\n- 15 معادله حاكم بر مسائل تئوري ارتجاعي را مي توان به سه معادله مؤلفه هاي تغيير مكان ها تقليل داد. براي اين منظور كافي است كه روابط بين تنش ها و كرنش ها را در معادلات تعادل قرار داد و سپس كرنش را بر حسب مؤلفه هاي تغيير مكان نوشت.\n\n- با حل معادلات ديفرانسيل مذكور و ارضاي شرايط مرزي (تغيير مكاني و نيرويي)، سه مؤلفه تغيير مكان در كليه نقاط جسم مشخص مي گردند. بعد از به دست آوردن مؤلفه هاي تغيير مكان، با استفاده از روابط كرنش – تغيير مكان، كرنش ها به صورت منحصر بفرد به دست مي آيند و با استفاده از روابط تنش – كرنش، تنش ها حاصل مي شوند. لازم به يادآوري است كه در اينجا ضروري نمي باشد كه معادلات سازگاري كرنش ها كنترل شوند، چون كرنش ها، مستقيماً از تغيير مكان ها به دست مي آیند.\n\nرابطه مذكور با در نظر گرفتن اين نكته به دست آمده است كه توزيع تنش در جسم بايد به گونه اي باشد كه علاوه بر اين كه معادلات تعادل داخلي جسم را ارضاء نمايد، نسبت به نيروهاي خارجي وارد بر سطح جسم نيز در حال تعادل باشد. اگر نيروهاي خارجي وارد بر جسم را به طور فرضي ادامه تنش هاي داخلي تصور نماييم، براحتي معادلات تعادل مورد نظر به دست مي آيند (تعادل چهار وجهي بي نهايت كوچك در سطح جسم):\n\n- بديهي است كه چنانچه تنش ها مشخص باشند، مي توان با استفاده از روابط كرنش – تنش، كرنش ها را محاسبه نمود. اما ملاحظه نموديم كه هر نوع توزيع كرنش در جسم امكان پذير نمي باشد، ‌زيرا در حقيقت توزيع كرنش در جسم، بايد معادلات سازگاري را ارضاء نمايد تا اين كه مؤلفه هاي تغيير مكاني منحصر به فردي به دست آيند. ابتدا معادله سازگاري زير را در نظر مي گيريم:\n\nدانلود پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته\n\n- براي نوشتن معادلات سازگاري Beltrami – Michell در دستگاه مختصات كروي يا استوانه اي فقط كافي است كه اپراتور را بدانيم. به عنوان مثال مي توان نشان داد كه در دستگاه مختصات استوانه اي اپراتورهاي به صورت زير مي باشند :\n\nهدف این است که نشان دهیم که جواب مسائل تئوری ارتجاعی، منحصر بفرد می باشند (فرض می شود که تغییر شکل ها کوچک بوده و روابط تنش – کرنش خطی می باشند).\n\nتئوری الاستیسیته\n\nفرض می کنیم که جسمی تحت نیروهای حجمی و نیروهای سطحی وارد بر سطح در حال تعادل است. اگر چنانچه جواب ها منحصر بفرد نباشند، لااقل دو سری جواب به صورت زیر می توان برای مسئله در نظر گرفت:\n\nسه رابطه حاصل، توزیع جدیدی را از تنش نشان می دهند که با نیروهای سطحی صفر و نیروهای حجمی صفر در حال تعادل بوده و در روی سطح Su تغییر مکان صفر دارند.\n\nچنانچه جسمی تحت تأثیر هیچ گونه نیروهای خارجی (سطحی و حجمی) نباشد و بر آن تغییر مکان هایی نیز اعمال نگردد، بدیهی است که انرژی کرنشی در آن ذخیره نمی گردد. پیش از این نشان دادیم که چگالی انرژی U0 همیشه مثبت بوده و تابع درجه دوم کرنش ها می باشد.\n\nدانلود پاورپوینت کامل فصل اول و دوم تئوری الاستیسیته\n\nوقتی انرژی کرنشی در جسمی صفر باشد، اجباراً چگالی انرژی در کلیه نقاط آن باید صفر باشد و این در صورتی امکان دارد که کلیه مؤلفه های کرنش ها صفر باشند. وقتی کلیه مؤلفه های کرنش در کلیه نقاط جسم صفر باشند، در این صورت با توجه به روابط تنش –کرنش، باید کلیه مؤلفه های تنش در کلیه نقاط جسم صفر باشند. بنابراین در کلیه نقاط جسم (با توجه به اصل اجتماع اثر قوا) باید داشته باشیم:\n\nبنابراین دو سری جواب در نظر گرفته شده برای مسئله باید یکسان باشند و از اینجا یکتا بودن و منحصر بفرد بودن جواب مسائل تئوری ارتجاعی (در حالت تغییر شکل های کوچک و روابط خطی تنش – کرنش) نتیجه می شود.\n\n \n\n30 تا 70 درصد پروژه | پاورپوینت | سمینار | طرح های کارآفرینی و  توجیهی |  پایان-نامه |  پی دی اف  مقاله ( کتاب ) | نقشه | پلان طراحی |  های آماده به صورت رایگان میباشد ( word | pdf | docx | doc | )